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技术 | Technology –  GaN | Technology –  GaN
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          六方晶系结构(参见图 1,它与普通宽带隙六方                     相 Nb 2 N 薄膜生长具有里程碑式的意义,但更大
          晶系结构材料的细节比较)。                              的挑战依然存在 :Nb 2 N 是否能与 III-N 器件异质
             除了它们具有相似的晶体结构和阴离子外,                     结构相兼容,以拓展它的功能,而不会影响到后
          Nb 2 N 和其他 III-N 材料几乎没有共同之处。GaN            续 III-N 层的材料质量和电气性能呢?幸运的是,
          在晶体生长期间有着很高的热动力学稳定性,其                      我们的工作表明,可以在 Nb 2 N / SiC 模板上生长
          镓 - 氮原子比的变化范围可以很大。而 Nb-N 化                 出具有高结晶性和电学性能的 AlN 和 GaN 异质
          合物族具有多达九个不同的相,使得所需的 β 相                    结构,这些膜层质量都与在 SiC 上直接生长时相
          的生长变得非常困难,将高度依赖于化学计量比。                     类似。
          更为棘手的是,Nb 的熔点高于 2500℃,这一温                      一个实例可以证明生长具有器件质量外延
          度显著超过 MBE 的使用温度上限 2000℃。                   层的可行性,我们在 Nb 2 N / 6H-SiC(硅表面)
             但令人值得欣喜的是,MBE 生长并不发生                    上生长高性能 N 极性 GaN / Al 0.4 Ga 0.6 N 来制作
          在热力学平衡过程中,这就为通过生长动力学来                      HEMT。这种器件结构具有很好的二维电子气
          扩展单 β 相 Nb 2 N 薄膜的生长窗口提供了可能。               性能 :薄层电阻为 350Ω/ sq,薄层载流子浓度
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          我们采用了配有电子束蒸发源的等离子辅助氮化                      为 1.30×10 cm ,霍尔迁移率为 1400cm  / Vs。
          物 MBE 系统来实现这一过程。借助这一生长设                    与直接 在 6H-SiC( 碳表面) 上生长的 N 极性
          备,我们就可以克服常规 MBE 中喷发单元的温                    HEMT 器件结构相比,其迁移率的变化在 10% 以
          度限制问题,能够产生足够的金属 Nb 通量,以                    内。
          灵活地控制该材料的生长动力学过程。在 MBE                         有趣的是,在硅面 SiC 上金属极性薄膜的标

          生长技术上的大量开发工作和材料表征手段使                       准生长条件有可能适用于在 Nb 2 N 上来生长 N- 极
          我们能在 775℃到 850℃温度区间在 SiC                        性薄膜。通过调整 Nb 2 N 上的 AlN 成核层的
          衬底上生长出光滑的单 β 相 Nb 2 N                                 生长参数,就可以实现极性控制并获
          膜层,该生长温度与标准 MBE                                         得金属极性的取向。

          的 III-N 族化合物生长温度条件
          完全相兼容。
             虽然在 SiC 衬底上实现 β































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